測地線方程是測地線對應的曲線方程。測地線是線長極短的線,滿足其切矢量沿線平移。
基本介紹
- 中文名:測地線方程
- 外文名:geodesic equation
- 別名:短程線方程
- 套用:相對論,微分幾何
測地線方程是測地線對應的曲線方程。測地線是線長極短的線,滿足其切矢量沿線平移。
測地線方程是測地線對應的曲線方程。測地線是線長極短的線,滿足其切矢量沿線平移。方程形式抽象指標下某時空的測地線方程形式為: 其中,分別是測地線的切矢量和該時空的協變導數。若考慮某一坐標系{xμ},測地線方程可以寫成分量形...
大地線(Geodesic Lines)是指地球橢球面上兩點間的最短程曲線。大地線上每點的密切面(無限接近的三個點構成的平面)都包含該點的曲面法線”,亦即“大地線上各點的主法線與該點的曲面法線重合。基本概念 定義 大地線(Geodesic Lines)是指地球橢球面上兩點間的最短程曲線。在微分幾何中,大地線(又稱測地線)...
這其中描述測地線束匯聚或發散的 θ 對於奇點定理的討論有著特別重要的意義, 因此我們將著重對它進行研究。為了研究 θ, 我們注意到從物理上講, 影響 θ 的因素是時空曲率 (或者說物質分布 - 兩者通過 Einstein 場方程彼此聯繫)。 因此我們從曲率張量的定義式 Va;bc - Va;cb = RadbcVd 出發[注二]。 將...
兩點,如圖1所示,在該曲面上求連線這兩點的一條最短曲線L。這條曲線方程為 式中,和 為連續可微函式,滿足約束條件 。這條最短曲線叫短程線或測地線,用L表示這段曲線的長度,有 短程線問題歸結為在約束條件下求極值的問題,也就是所謂約束極值或條件極值問題。短程線問題的求法 短程線的求法可歸結為下面的...
《帶自旋黑洞類時測地線方程的後牛頓近似求解》是依託中國科學院數學與系統科學研究院,由劉潤球擔任項目負責人的面上項目。項目摘要 近年來,隨著天文觀測精度的不斷提高,對銀河系中心黑洞周圍恆星動力學的觀測和相關研究不斷取得進展,利用恆星動力學研究星系中心黑洞周圍時空結構的性質成為可能,但至今為止還沒有一個...
從理論上,闡釋了一些測地線束與共軛點的基本結論。測地線束 理論的假設與推導 在 Raychaudhuri 方程中, 如果所考慮的測地線束局部正比於某個梯度場, 或者說垂直於某個超曲面, 則稱該線束是超曲面垂直(hypersurface orthogonal) 的。 可以證明, 對於這樣的測地線束來說, 渦旋張量 ωab 為零, 從而 ...
愛因斯坦引力場方程是用來計算物質造成的時空彎曲,再搭配測地線方程,就可以求出物體在引力場中的運動軌跡。這個想法與電磁學的想法是類似的:當我們知道了空間中的電荷與電流(電磁場的來源)是如何分布的,藉由麥克斯韋方程組,我們可以計算出電場與磁場,再藉由洛倫茲力公式,即可求出帶電粒子在電磁場中的軌跡。僅在...
愛因斯坦重力場方程是用來計算動量與能量所造成的時空曲率,再搭配測地線方程,就可以求出物體在重力場中的運動軌跡。這個想法與電磁學的想法是類似的:當我們知道了空間中的電荷與電流(電磁場的來源)是如何分布的,藉由麥克斯韋方程組,我們可以計算出電場與磁場,再藉由勞倫茲力方程,即可求出帶電粒子在電磁場中的...
愛因斯坦重力場方程是用來計算動量與能量所造成的時空曲率,再搭配測地線方程,就可以求出物體在重力場中的運動軌跡。這個想法與電磁學的想法是類似的:當我們知道了空間中的電荷與電流(電磁場的來源)是如何分布的,藉由麥克斯韋方程組,我們可以計算出電場與磁場,再藉由勞倫茲力方程,即可求出帶電粒子在電磁場中的...
測地線方程 考慮只受引力場作用的一個粒子。根據等效原理,存在一個坐標系 ,粒子在這個坐標系中運動方程是時空中的一條直線,即 (3)其中參數 可以是固有時 ,對於零質量粒子,如光子,參數通常取 。自由降落坐標 是 的函式。根據上式,經過具體計算可以得到測地線方程 (4)愛因斯坦場方程 引力的作用量是 (5...
測地線方程與物體自身固有性質無關,只取決於時空局域幾何性質。而引力正是時空局域幾何性質的表現。物質質量的存在會造成時空的彎曲,在彎曲的時空中,物體仍然順著最短距離進行運動(即沿著測地線運動——在歐氏空間中即是直線運動),如地球在太陽造成的彎曲時空中的測地線運動,實際是繞著太陽轉,造成引力作用效應。
所以測地線就是過兩點的自由粒子的運動軌跡或光跡。廣義相對論彎曲時空的測地線方程為: 加速情形的鐘慢效應:當一個時鐘繞閉合路徑作加速(減速)運動最後回到原地時,它所經歷的總時間小於在原地靜止時鐘所經歷的時間。所以在廣義相對論框架下,即使在同一坐標系中也無法校準同步時間,一般無法建立同時性的概念。這...
測地線 曲面上測地曲率恆為零的曲線稱為該曲面上的測地線,測地線所滿足的微分方程是 或者寫成一般的形式 式中,是曲面的克氏符號,(也記成 )是測地線的參數方程。當曲面作保長變換時,測地線變成測地線。因此,測地線是屬於曲面的內蘊幾何概念。當曲面上取正交參數曲線網時,測地線的微分方程成為 ...
測地線方程解 參見:引力波及引力波天文學 根據廣義相對論,兩個互相繞轉的質量例如雙星系統會發出引力輻射,由引力輻射攜帶的能量會讓它們的軌道稍微偏離測地線方程所得到的結果。關於這一問題的最著名間接驗證是由拉塞爾·赫爾斯和約瑟夫·泰勒對一個脈衝雙星PSR B1913+16的觀測,兩人因此獲得1993年的諾貝爾物理學獎...
引力場中的自由粒子沿著四維時空連續統中的測地線運動。測地線的微分方程是:式中,τ為原時,為聯絡。廣義相對論克服了牛頓萬有引力定律所遇到的困難,完滿地說明水星近日點的進動問題;預言光線在引力場中會發生偏轉;強引力場中原子發出的光譜線和弱引力場中同種原子發出的同一光譜線相比,前者的光譜向紅端移動。
測地參考系是建立在引力質量與慣性質量的等價性上。根據等效原理,愛因斯坦把狹義相對性原理推廣為廣義相對性原理,即物理定律的形式在一切參考系都是不變的。物體的運動方程即該參考系中的測地線方程。測地線方程與物體自身固有性質無關,只取決於時空局域幾何性質。而引力正是時空局域幾何性質的表現。物質質量的存在會...
àla géométrie)第5版,在書末附上了C. F.高斯(Gauss)的名著“關於曲面的一般研究”(Disquisitiones generales circa su-perficies curvas)和他本人寫的7篇註記。這些註記涉及曲線及其相對曲率和測地曲率、測地線方程、總曲率概念等。劉維爾還有少量文章涉及熱理論、電學、天體力學和理論力學等問題。
3.連續時空,對表達自然界普遍規律方程的廣義協變性要求 4.四個坐標與時空測量的關係 B.建立廣義協變方程的數學方法 5.逆變與協變四矢 6.二階張量與高階張量 7.張量的乘法 8.基本張量 的一些特點 9.測地線方程,粒子的運動 10.通過微分形成張量 11.一些特別重要的情況 12.黎曼-克里斯托弗張量 C.引力場理論...
物體的運動方程即該參考系中的測地線方程。測地線方程與物體自身故有性質無關,只取決於時空局域幾何性質。而引力正是時空局域幾何性質的表現。物質質量的存在會造成時空的彎曲,在彎曲的時空中,物體仍然順著最短距離進行運動(即沿著測地線運動——在歐氏空間中即是直線運動),如地球在太陽造成的彎曲時空中的測地線...
p. 14: 愛因斯坦構造引力場方程的策略是什麼?§8.基本張量gμν的一些性質 p.15: 為什麼說度規張量是基本張量?p. 16: 為什麼說蘇黎世筆記是物理學史上獨特的文獻?p.16: 在彎曲空間中怎樣測量體積?p.17: 方便的坐標選擇如何使理論得到簡化?p. 17:坐標條件和坐標約束之間的區別是什麼?§9.測地線方程 ...
其他貢獻有:確定極值函式存在的勒讓德條件,創立並發展了測地線(大地測量)理論(1787年),提出球面三角形的有關定理,還發表了關於彗星軌道的著作。1805年獨立發現高斯(Gauss)不久前使用過的最小二乘法原理等等。人物簡介 勒讓德出身於一個富裕家庭,就讀於巴黎的馬扎林(Maza-rin)學院。他受過科學教育,特別...
1.7 測地線方程 1.8 牛頓引力 1.9 克卜勒定律 1.10 麥克斯韋方程組 1.11 麥可遜-莫雷實驗 1.12 走向狹義相對論 習題 第2章 狹義相對論 2.1 愛因斯坦相對性原理 2.2 閔可夫斯基時空 2.3 洛倫茲變換 2.4 固有時 2.5 變換法則 2.5.1 變換法則 2.5.2 超光速運動 2.6 實例:宇宙射線中的...
測地線方程 曲率張量 第二章 黎曼(Riemann)幾何 黎曼空間和度規張量 張量指標和升降 克里斯朵夫(Christoffel)聯絡 黎曼空間中的測地線 黎曼空間的曲率張量 畢安基(Bianchi)恆等式 李(Lie)微商 等度規映射和凱林(Killing)矢量場 第三章 相對論性的引力理論 引力質量與慣性質量的等同性 等效原理 引力幾何化 ...
將愛因斯坦引力場方程施瓦西解的測地線方程變換到平直時空中描述,得到與速度有關的修正的牛頓引力公式。在平直時空的基礎上重建引力理論,同樣可以解釋廣義相對論的所有實驗,還能用來處理許多愛因斯坦引力理論無能為力的問題。採用本書的引力理論,直接利用都卜勒紅移公式,就能很好地解釋Ia超新星高紅移。宇宙學就不需要...
具體而言,預測器對兩個信道矩陣做奇異值分解,分別提取出右奇異矩陣,建模成格拉斯曼流形上的兩個點;構造測地線方程用來預測下一時刻的信道信息。我們分析了提出方法的計算複雜度,研究了其預測性能;結果表明,與傳統方法對比,提出的方法可以有效的降低預測誤差。此外,還分析了若干系統參數對信道預測弦誤差和最優預測...
這樣的坐標系稱為曲面 S 在點 p 的法坐標系(normal coordinates)。在點 p 的法坐標系下,從點 p 出發的測地線的方程成為 式中,a,b是不全為零的常數。此外,曲面的第一基本型的係數在該點是 並且克氏符號在該點全為零,即 。指數映射 [exponentia mapping]在曲面 S 上固定一點 p。在曲面 S ...
求出連結A和B的一條曲線使其具有這樣的性質:當質點受重力作用沿著這條曲線由A下滑至B時所需時間為最少。2、短程線問題:求曲面φ(x,y,z)=0上所給二點間長度最短的曲線,這條最短曲線稱為短程線或測地線。3、基本的等周問題:求長為一定的封閉曲線l,使其所圍的面積S為極大。
。特別地(見下),測地線方程確定聯絡的對稱部分,而撓率張量確定反對稱部分。撓率形式 撓率形式,是撓率的另一種刻畫,適用於M的標架叢FM。這個主叢裝備有一個聯絡形式ω,一個gl(n)-值的 1-形式將豎直矢量映到gl(n) 中的右作用的生成元,且通過在gl(n) 上的伴隨表示等變糾纏於 GL(n) 在 FM的切叢上...
4 測地線方程以及與之相關的不變數 5 riemann的[ω]6 riemann全曲率的計算公式 d n維riemann流形 ii、正規坐標、幾何意義 1 riemann正規坐標及其所屬的ds2的結構 2 限制到o的最近的鄰域、kn的一般幾何意義 3 位置不變數k的幾何意義 4 最簡單的方向不變數的幾何意義、過渡到平均曲率k(n-1)5 在零全曲率空間...