相關詞條
- 度規函式
度規函式有二個類型:第1種,簡稱為度規函式,是對閔可夫斯基距離函式,而有時也叫作閔可夫斯基泛函的直接推廣。這種函式在數學中是常用的,但在經濟學中至今仍很少用,至少沒有明顯地用過。它們最適合位於原點附近的有界集合,諸如P以上...
- 場強張量
,其協變(covariant)形式可以透過乘上閔可夫斯基度規 來得到:此處閔可夫斯基度規 的定義為: 若按照另種使用習慣將閔可夫斯基度規定義為: 則4-矢勢的協變形式會是:導出電磁張量 為了要導出電磁張量的所有矩陣元素,我們需要定義(...
- 威克轉動
物理學中,威克轉動(Wick rotation)是一個找尋解的方法,將閔可夫斯基空間中的問題轉到歐幾里得空間中,於其中求解,再逆轉回閔可夫斯基空間中。其所根據的是解析延拓(analytic continuation)。其動機來自於對表達閔可夫斯基空間的度規所做...
- 彭羅斯圖
彭羅斯圖是閔可夫斯基圖(垂直軸表示時間,水平軸表示空間,45度斜線表示光的世界線)的廣義相對論推廣,而最大區別是彭羅斯圖上的度規和時空中的真實度規能夠局部地共形等價,即能夠通過共形變換使全部的時空流形轉換到彭羅斯圖的有限區域中...
- 四維矢量
在這裡,閔可夫斯基度規 被設定為 。採用愛因斯坦求和約定,則四維矢量的協變坐標和反變坐標之間的關係為 。閔可夫斯基度規與它的“共軛度規張量” 相等:。動力學 假設一個物體運動於閔可夫斯基時空。相對於實驗室參考系,物體運動的...
- 圈量子引力論
狹義協變),非背景獨立的理論有牛頓力學(假設存在一條獨立不變的時間軸),狹義相對論(其背景為閔可夫斯基空間,背景度規為閔可夫斯基度規),在背景電磁場中運動的電子的方程等,背景獨立的理論有廣義相對論,度規張量的值完全由理論...
- 後牛頓形式論
後牛頓形式論是指在不同的引力度規理論中,決定時空度規的場方程具有很大的差異。但是,在弱場和慢運動及低能的情況下,幾乎所有度規理論的時空度規都具有相同的結構,都可以寫成閔可夫斯基度規加上微撓,並按照由系統的物質變數所定義的...
- 龐加萊群
其中P為平移生成元,M為洛倫茲變換生成元,η為閔可夫斯基度規。以下的是與(均勻)洛倫茲群的交換關係,洛倫茲群由旋轉( )及直線性洛倫茲變換( )所組成。在這樣的標記下,可以用非協變形式(但較實用)來表示整個龐加萊代數 其...
- 電磁場的數學表述
使用閔可夫斯基度規,將的下標拉高為上標,可以得到反變張量。採用愛因斯坦求和約定,這程式表達為 給予一個階反對稱共變張量,則其階對偶張量(dual tensor)是一個反對稱反變張量:其中,是維列維-奇維塔符號。根據這定義,的二階對偶...
- 空間和時間
H.閔可夫斯基首先發現了這一性質,因而稱為閔可夫斯基時空。四維閔可夫斯基時空的幾何是度規具有符號差的歐幾里得幾何,其不變群就是非齊次洛倫茲群。狹義相對性原理要求所有的物理規律對於慣性系具有相同的形式。然而,把引力定律納入這一要求...
- 洛倫茲群
此二次型可以矩陣形式表示,在物理學中被詮釋為閔可夫斯基時空中的度規張量:基本性質 洛倫茲群是龐加萊群的子群。龐加萊群是閔可夫斯基時空中所有等距同構(Isometry)的群。洛倫茲變換為所有保持原點固定的等距同構。因此,洛倫茲群為閔...
- 度量張量
弧線長度轉為熟悉微積分方程式:在其他坐標系統的歐氏度量:極坐標系:圓柱坐標系:球坐標系:平面閔可夫斯基空間:在一些習慣中,與上面相反地,時間ct的度規分量取正號而空間 (x,y,z)的度規分量取負號,故矩陣表示為: