歸一條件

歸一條件

量子力學里,表達粒子量子態波函式必須滿足歸一條件歸一化,英語:be normalized),也就是說,在空間內,找到粒子的機率必須等於1。這性質稱為歸一性

基本介紹

  • 中文名:歸一條件
  • 外文名:be normalized
  • 別稱:歸一化
  • 學科量子力學
  • 領域量子力學
  • 定義:找到粒子的機率必須等於1
定義,歸一化導引,歸一化恆定性,實例,

定義

量子力學里,表達粒子量子態波函式必須滿足歸一條件歸一化,英語:be normalized),也就是說,在空間內,找到粒子的機率必須等於1。這性質稱為歸一性。用數學公式表達,
其中,x是粒子的位置,
是波函式。

歸一化導引

一般而言,波函式
是一個複函數。可是,
是一個實函式,大於或等於0,稱為“機率密度函式”。所以,在區域
內,找到粒子的機率
;(1)。
既然粒子存在於空間,機率是1。所以,積分於整個一維空間:
。(2)
假若,從解析薛丁格方程而得到的波函式
,其機率P是有限的,但不等於1,則可以將波函式
乘以一個常數,使機率P等於1。或者,假若波函式內,已經有一個任意常數,可以設定這任意常數的值,使機率P等於1。

歸一化恆定性

給予一個歸一化的波函式。隨著時間的變化,波函式也會改變。假若,隨著時間改變的波函式不再滿足歸一條件,則勢必要重新將波函式歸一化。這樣,歸一常數A變得含時間。很幸運地,滿足薛丁格方程的波函式的歸一性是恆定的.設定波函式
滿足薛丁格方程與歸一條件:
假若,歸一性是恆定的,則機率P不含時間。為了顯示這一點,先計算
展開被積函式
編排薛丁格方程,可以得到波函式對於時間的偏導數:
共軛波函式對於時間的偏導數
代入被積函式
代入
的方程:
可是,在
都等於 0 .所以,
機率 P=1 不含時間。波函式的歸一化是恆定的。

實例

在一維空間內,束縛於區域
內的一個粒子,其波函式是
其中,k是波數
角頻率,A是任意常數。
計算能夠使波函式歸一化的常數值A。將波函式代入:
積分於整個粒子存在的區域:
稍加運算,
歸一化的波函式是:

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