廣義能量積分(integral of generalized energy)是2019年公布的物理學名詞。
基本介紹
- 中文名:廣義能量積分
- 外文名:integral of generalized energy
- 所屬學科:物理學
- 公布時間:2019年
- 審定機構:全國科學技術名詞審定委員會
廣義能量積分(integral of generalized energy)是2019年公布的物理學名詞。
廣義能量積分(integral of generalized energy)是2019年公布的物理學名詞。公布時間2019年,經全國科學技術名詞審定委員會審定發布。出處《物理學名詞》第三版。1...
例如,為了方便計算上述活塞發生巨觀位移的準靜態過程中推力的功,可選氣缸中氣體的體積V為廣義坐標,則體積變化為廣義位移,而廣義力為氣體的壓強P,於是所要計算的廣義力的功A為:A=(PdV)從V1到V2的積分,其中V1、V2分別為過程開始與終了時氣體的體積。本質特徵 做功過程的本質特徵時,它必然伴隨著能量形式的...
為系統的一個初積分,例如,T為動能,V為勢能,則h=T+V=C表示能量守恆定律。如H 中含t,取t=qn+1,並取,即可得到不含t的啛 的H.S.:所以,H 中不含t的哈密頓系統具有一定的廣泛性。(J.-)H.龐加萊曾在他的名著《天體力學新方法》(1892~1899)中暗示許多力學中的微分方程系統都可化成H.S.,但他...
5.廣義函式的卷積及其積分變換 習題3.1 習題答案 §3.2 Fourier變換中的乘積定理和相關函式 1.Fourier變換中的乘積定理和能量積分 2.相關函式及其性質 3.能量譜密度及其性質 4.相關函式與能量譜密度的關係 習題3.2 習題答案 §3.3 Fourier變換在頻譜分析中的套用——非周期函式的頻譜 1.周期函式的...
本書主要介紹作者近幾年在廣義Hamilton 控制系統方面的研究成果。本書目錄 前言 符號列表 第一章 引言 §1.1 Hamilton系統的產生和發展 §1.2 廣義Hamilton實現及研究現狀 §1.3 Hamilton系統控制設計 §1.4 電力系統基於能量控制問題 §1.5 機械系統Hamilton描述和基於能量控制問題 第二章預備知識 §2.1 微分...
在重力的相對論性古典場論,特別是廣義相對論,能量條件為眾多限制條件中的一項,這些條件不是場方程式的結果,但可加諸一時空模型上,作為額外的約束。目標是希望任何物理學上合理的自然界物質分布至少會“符合”這些條件中的一項,而多數不合理的分布則會至少“違背”其中一項。動機 在廣義相對論與其相關的理論中,...
廣義資訊理論有三大基本原理做為基石,由史蒂芬·威廉·霍金提出。原理 第一基本原理,是廣義信息守恆。也就是說整個可觀測宇宙的廣義信息,或者說量子熵的總和,是個不變數,既不增加,也不減少。廣義信息守恆是導致許多其他物理守恆定律的根本原因。廣義信息守恆導致了能量守恆,質量守恆,質能守恆,電荷守恆。因此廣義...
。而且彈性固體的應變能是可逆的,即當外力逐漸解除時、變形逐漸消失時,彈性固體又可釋放出全部的變形能而做功,由於靜力學中的施力與變形均為假想的緩慢過程,故忽略了變形過程中的能量損失(生熱等)。應變能的統一形式的公式為:其中, 為應變能密度, 為廣義應力(力,矩), 為廣義應變(正應變,切應變)。
唐少強,現任北京大學套用物理與技術研究中心副主任、高能量密度物理數值模擬教育部重點實驗室主任。長期講授本科生、研究生課程《微積分》 等,2003年和2009年兩度被評為北京大學“十佳教師”,2013年入選北京市優秀教師。從事套用數學和計算力學方面的研究,2006年入選教育部新世紀優秀人才培養計畫。圖書目錄 第七章定...
1941年,嘉當(Cartan,H.)利用希爾伯特空間理論研究具有有限能量的測度等,得到很大成功;同年,馬丁(Martin,R.S.)建立了馬丁邊界理論,導致了關於一般理想邊界的深入研究;1950年,戴尼(Deny,J.)用廣義函式論解決了完備化問題;1955年,紹凱(Choquet,G.)建立了一般容量理論及可容性定理,並用凸錐極端點理論改進...
7.2.6 能量積分 7.2.7 卷積定理 7.3 傅立葉變換的套用 習題7 第8章 拉普拉斯變換 8.1 拉普拉斯變換的概念 8.1.1 傅立葉變換的局限性 8.1.2 拉普拉斯變換的定義與存在性定理 8.1.3 拉普拉斯逆變換公式 8.2 拉普拉斯變換的性質 8.2.1 線性性質 8.2.2 微分性質 8.2.3 積分性質 8.2.4 位移...
6.5.3能量積分和廣義能量積分128 6.6小振動的拉格朗日方程131 6.6.1一個自由度系統的自由振動131 6.6.2兩個自由度系統的自由振動132 6.6.3小振動的普遍原理139 *6.6.4非線性振動141 6.7衝擊運動的拉格朗日方程141 6.8本章補充問題144 6.8.1拉格朗日方程的套用144 6.8.2達朗貝爾方程的套用146 思考題...
6.1.5廣義動量積分和廣義能量積分(213)6.2泊松括弧和泊松定理(216)6.2.1泊松括弧的定義和性質(216)6.2.2動力學方程的泊松括弧表示(218)6.2.3泊松定理(219)6.2.4 基本泊松括弧和角動量的泊松括弧(220)6.3相空間和劉維爾定理(222)6.3.1相空間、相流(222)6.3.2劉維爾定理(223)6.4正則變換的定義...
能量積分 3.廣義能量積分 習題六 *第7章 哈密頓動力學 7.1 哈密頓正則方程 1.正則變數 2.哈密頓正則方程的推導 3.能量積分和循環積分 7.2 泊松括弧 1.力學量的時間變化率 2.泊松括弧 3.雅可比恆等式 4.量子力學中的泊松括弧 7.3 哈密頓原理 1.變分法概要 2.哈密頓原理 習題七 參考答案 參考文獻 ...
14.6.2 廣義力 257 14.6.3 虛位移原理在廣義坐標中的表達形式 258 思考空間 259 習題 260 第15章 拉格朗日方程 263 15.1 動力學普遍方程 263 15.2 拉格朗日第二類方程 265 15.3 拉格朗日第二類方程的首次積分 271 15.3.1 廣義能量積分 271 15.3.2 循環積分 272 思考空間 274 習題 274 第16章 動力...
2.2.4 廣義能量積分、廣義動量積分和循環坐標 2.2.5 拉格朗日方程舉例 2.3 廣義勢和耗散函式 2.3.1 廣義勢 2.3.2 耗散函式 2.4 拉格朗日不定乘子法 2.4.1 約束力與約束方程的關係和拉格朗日不定乘子 2.4.2 拉格朗日不定乘子法 習題二 第三章 振動 3.1 在廣義坐標下體系平衡位置的確定 3...
對於正則方程的任何第一次積分,例如動量矩積分或能量積分,都表示2N維空間中的一個2N-1維超曲面。相軌跡是位於這些超曲面的相交空間中的一支曲線。對於一個自由度的力學系統,q1和p1正好可用平面直角坐標繫上的一點表示。這種圖示法對於研究單自由度非線性振動和穩定性可起到形象化的作用,並對研究奇點的形式和...
《準晶材料非線性斷裂理論研究》是依託北京理工大學,由范天佑擔任項目負責人的面上項目。項目摘要 發展廣義內聚力模型,廣義連續位錯模型和廣義能量-動量張量/廣義路徑守恆積分原理,確定一維,二維,三維準晶裂紋頂端塑性區尺寸和一維,二維,三維準晶裂紋頂端張開位移,同時發展複分析,奇異攝動展開,奇異積分方程和有限元...
哈密頓用分析的方法研究幾何光學,引入了特徵函式概念,並利用這一概念和最小作用原理(亦稱哈密頓原理)把光學和動力學的問題轉化為變分法問題.他建立的動力學方程稱為“哈密頓正則方程”,其中以廣義坐標和廣義動量作為獨立變數,代表總能量的函式H稱為“哈密頓函式”。這些結果在現代物理學中獲得廣泛套用。他的主要...
§5.1 約束與廣義坐標 (1)約束的概念和分類(2)廣義坐標 §5.2 虛功原理 (1)實位移與虛位移(2)理想約束(3)虛功原理(4)拉格朗日未定乘數與約束力 §5.3 拉格朗日方程 (1)基本形式的拉格朗日方程(2)保守系的拉格朗日方程(3)循環積分(4)能量積分(5)拉格朗日方程的套用(6)衝擊運動的拉格朗日方程(7)不...
3.3.1 能量積分 3.3.2 循環積分 習題三 第4章 碰撞理論及其套用 4.1 碰撞過程的特點與簡化 4.1.1 碰撞力的概念 4.1.2 碰撞過程的基本假設 4.2 碰撞過程的基本定理 4.2.1 碰撞過程的動量定理(衝量定理) 4.2.2 碰撞過程的動量矩定理(衝量矩定理) 4.3 材料對碰撞的影...
使得所包圍的磁力線總數保持不變。但由於地磁場B的漲落比起這一漂移來,要迅速的多,因而這一不變數基本上沒有什麼套用性可言。非絕熱不變數的情形 在激發電力層磁流體波時,粒子在環繞地球漂移一周時能碰到同一相位的波,如果相位恰當,波可以從粒子獲得能量而被激發,此時,非絕熱不變數將會發生重要作用!
輻射和導熱同時存在時,介質的溫度場應由求解能量守恆方程得到。根據能量守恆方程,在沒有流動,沒有能量的粘性耗散及體積膨脹功的情況下,方程簡化為 如果溫度場不隨時間變化,而且沒有內部熱源或熱匯存在,則方程可進一步簡化為:對於各向同性散射、吸收、發射氣體,由方程得到 可見,導熱-輻射作用下介質的能量守恆...
答案是肯定的,我們考慮一個非常簡單的情形,即火箭始終處於勻加速過程之中,不用說, 這種火箭耗費的能量將是極其驚人的, 不過這裡我們姑且把技術上的困難拋在一邊, 只討論理論上的可能性。 同時,我們把火箭的加速度選為與地球表面的重力加速度一樣,這樣太空人在飛船上感受到的重力環境就與地球表面一樣,不會象...
7.1 引言 7.2 頻域方法 7.2.1 頻域公式方法 7.2.2 微積分方程的數值解 7.2.3 瞬態回響的計算 7.2.4 數值結果 7.3 時域方法 7.3.1 時域公式 7.3.2 時域能量量度(Time domain energy meastlres)7.3.3 時域數值解步驟 7.3.4 利用簡化反射/傳輸係數的另一種時域求解公式 7.3.5 算例 ...
如果體系的能量中包含類似 的一項,其中廣義力Y是微觀態的一個函式,y則是一個參數,那么廣義力的平均值為:作為一種特別情況,壓強的表達式是:統計力學 統計力學(Statistical mechanics)是一個以玻爾茲曼等人提出以最大熵度理論為基礎,藉由配分函式將有大量組成成分(通常為分子)系統中微觀物理狀態(例如:動能、...
2. 1. 5 能量按自由度均分原理 121 2. 1. 6 理想氣體內能 122 2. 1. 7 麥克斯韋速率分布定律 122 2. 1. 8 平均碰撞次數和平均自由程 124 2. 1. 9 內能、 功和熱量 125 2. 1. 10 熱力學第一定律 125 2. ...
4.能量方程 單位時間內,流入控制體的各種能量與外力所作的功之和,等於控制體內能量的增加。它是由能量守恆定律得到的,其數學表達式為式中qλ為單位時間內單位面積的dA控制面上得到的傳導熱;qR為單位時間內單位質量的dτ控制體上得到的非傳導熱,包括輻射熱、化學反應生成熱等;e為單位質量流體的廣義內能,...
1755年歐拉又建立了理想流體的動力學方程;1758年伯努利得到關於沿流線的能量積分(稱為伯努利方程);1822年納維得到了不可壓縮性流體的動力學方程;1855年法國希貢紐研究了連續介質中的激波。這樣動力學就滲透到各種形態物質的領域中去了。例如,在彈性力學中,由於研究碰撞、振動、彈性波傳播等問題的需要而建立了彈性...
能譜方法是指測定放射性粒子的能量分布以研究原子和原子核的能級結構和核結構的方法。常用的儀器有α,β和γ譜儀,以及威爾遜雲室、電離室和氣泡室等。例如,測定α粒子能譜的方法有電離損失法。即α粒子通過物質時,使周圍原子發生電離而損失能量,測量出α粒子所產生的全部離子對數目,計算出全部電離損失能量,即可...