度規張量（metric tensor）是2019年公布的物理學名詞。
基本介紹
- 中文名：度規張量
- 外文名：metric tensor
- 所屬學科：物理學
- 公布時間：2019年
公布時間,出處,
度規張量
相關詞條
- 度量張量
在黎曼幾何裡面，度量張量，物理學譯為度規張量，是指用來衡量度量空間中距離及角度的二階張量。介紹 在黎曼幾何裡面，度量張量（英語：Metric tensor）又叫黎曼度量，物理學譯為度規張量，是指一用來衡量度量空間中距離，面積及角度的二階張量。當選定一個局部坐標系統 ，度量張量為二階張量一般表示為 ，也可以用矩陣...
- 度規張量
度規張量 度規張量（metric tensor）是2019年公布的物理學名詞。公布時間 2019年，經全國科學技術名詞審定委員會審定發布。出處 《物理學名詞》第三版。
- 托布-NUT度規
則稱此一拓撲空間為可度量化的。在微分幾何中，“度量”一詞也用來稱呼定義為由微分流形的切向量映射至標量之雙線性形式，讓沿著曲線的距離可透過積分來取得。此一概念有個更適合的術語，稱之為度量張量（或黎曼度量）。參見 距離 度量空間 度量張量 聲學度規 完備空間 ...
- 張量(力學術語)
張量（tensor）理論是數學的一個分支學科，在力學中有重要套用。張量這一術語起源於力學，它最初是用來表示彈性介質中各點應力狀態的，後來張量理論發展成為力學和物理學的一個有力的數學工具。張量之所以重要，在於它可以滿足一切物理定律必須與坐標系的選擇無關的特性。張量概念是矢量概念的推廣，矢量是一階張量。張量...
- 從矢量到張量細說矢量與矢量分析張量與張量分析
§17．3 度規張量gij §17．4 曲線坐標系下的基本方程 §17．5 用度規張量表示克氏符號 §17．6 克氏符號的變換性質 §17．7 克氏符號的一個重要性質 第十八章 曲線坐標下的協變微分 §18．1 曲線坐標與協變微分 §18．2 矢量場逆變分量的協變微分和協變導數 §18．3 矢量場協變分量的協變微分和協變...
- 黎曼對稱空間
黎曼空間是一種非歐幾里得空間,是彎曲空間,也是一種度量空間,具有不變的線元ds2=gikdxidxk,其中,作為廣義坐標(x0,x1,…,xn)函式的gik,稱為黎曼度規,是個二階對稱張量,故又稱度規張量。中文名 黎曼對稱空間 外文名 Rimannian symmetric space 目錄 1 基本含義 2 研究歷程 ...
- 引力光子
度量張量 在黎曼幾何裡面，度量張量（英語：Metric tensor）又叫黎曼度量，物理學譯為度規張量，是指一用來衡量度量空間中距離，面積及角度的二階張量。第五種力 現代物理學認為有四種基本作用力存在。然而，物理學中並沒有一個公認的統一理論，因此偶爾物理學家們也會假定存在一個額外的基本力——第五種力。大多數...
- 愛因斯坦引力場方程
為能量-動量張量，又稱能動張量，表示了物質分布和運動狀況。為度規張量。愛因斯坦場方程是一個高度非線性的方程，少有嚴格的解析解。一般將它的解寫成如下形式，它表征了相對論時空中兩個事件之間的距離，和平直空間的勾股定理在形式上類似：其中 是時空坐標（既包括空間坐標，也包括時間坐標）。度規張量 的具體形式...
- 黎曼空間
黎曼空間是一種矢量空間，它滿足空間中存在度規張量，使臨近兩點的距離由正定二次型決定。定義 若在n維矢量空間中有度規張量 ，使得空間鄰近兩點 和 之間的距離由正定二次型 決定，則稱該矢量空間為黎曼空間。二次型 為黎曼空間的線元， 為黎曼空間的度規張量。定義曲線弧長的微分為 而任一條曲線 的弧長...
- 克里斯托弗爾符號
用度規張量表示具有對稱性的聯絡稱為克里斯托弗爾符號(Christoffel symbols)，亦叫做克里斯托弗爾括弧。克里斯托弗爾符號不是張量，當坐標變換時其分量的變化規律要比張量複雜，利用克里斯托弗爾符號在黎曼空間中可引入平行移動的概念，從而使所有黎曼空間同時又是仿射聯絡空間。克里斯托弗爾符號可用度量張量表示。歐氏空間...
- 空間曲率
在滿足一定條件的集合中給定一個二階協變張量場；對於局部坐標x，…，x,這個張量場可以寫為gij(x,…,x),它是對稱的,並且是非退化的。這樣的集合稱為黎曼空間。gij稱為黎曼空間的度規張量。在這種空間中的弧元平方定義為ds=gij(x,…,x)dxdx。上指標與下指標相同,代表這個指標分別取空間中各維來求和。這種...
- 引力理論
廣義相對論的基本內容是：三維空間和一維時間構成四維時空連續統；物理事件由四維時空連續統中的點表示；四維時空連續統的幾何性質由四維黎曼幾何描述。空間的度規張量和曲率則可以通過引力場方程，由物質的能量-動量張量決定。引力場方程可寫為：式中Rμv為里齊張量，R為標量曲率，gμv為度規張量,Tμv為物質的能量-...
- ADM質量
理論物理學中，以RichardArnowitt、StanleyDeser及查爾斯·米斯納（Charles W.Misner）三人姓氏字首為名的ADM質量（ADM energy）或等價地稱ADM能量是一個於廣義相對論定義能量的特殊方法。此法只能套用到一些特別的時空幾何，這些幾何可以漸進式地接近一個在無限遠處有良好定義的度規張量，舉例來說：能漸進式地接近閔...
- 引力場方程
而場方程，對於待求量度規張量的二階導數是線性的，對度規的一階導數卻是二次的。對應原理 透過弱場近似以及慢速近似，可以從愛因斯坦場方程退化為牛頓重力定律。事實上，場方程中的比例常數是經過這兩個近似，跟牛頓重力理論比較後得出。場方程的構成 形式 愛因斯坦場方程如下所示：其中 是愛因斯坦張量；是從黎曼張量...
- 場方程
稱為愛因斯坦張量， 是從黎曼張量縮並而成的里奇張量， 是從里奇張量縮並而成的曲率標量 是度規張量； 是能動張量，G是萬有引力常數，c是真空中光速。愛因斯坦場方程是一組含有若干2階對稱張量的張量方程。每一個張量都有10個獨立的分量。由於4個比安基恆等式，我們可以將10個愛因斯坦場方程減少至6個獨立的方程組...
- 後牛頓天體力學方法
根據廣義相對論的觀點， 引力是時空流形的幾何性質，由度規張量決定，而度規張量則由愛因斯坦場方程來確定。60年代以來，繼廣義相對論又陸續提出了幾十種不同的引力理論，對於某個給定的力學系統(例如由太陽系天體組成的質點組)，在低速運動以及弱引力場(無量綱牛頓引力勢Φ/c2為小量)的情況下處理該力學模型時，如...
- 宇宙常數
1917年﹐愛因斯坦利用他的引力場方程﹐ 對宇宙整體進行了考察。為了解釋物質密度不為零的靜態宇宙的存在﹐他在場方程中引進一個與度規張量成比例的項﹐用符號Λ 表示。該比例常數很小﹐在銀河系尺度範圍可忽略不計。只在宇宙尺度下﹐Λ 才可能有意義﹐所以叫作宇宙常數。基本簡介 20世紀20年代，天文學家認為宇宙的...
- 廣義相對論基礎(1916年愛因斯坦發表的論文)
基本張量一般稱為度規張量 黎曼-克里斯托弗張量一般稱為黎曼曲率張量 本文中確定引力場時全程在度規行列式為-1的坐標系裡計算，這種坐標系的好處在於該系的縮並克氏符為0，故里奇張量中含縮並克氏符及其導數的兩項為0，里奇張量從四項簡化成兩項，方便計算；以及協變散度等於普通散度，後文能量和動量守恆的分析由此可...
- 經典統一場論
這些理論都使用了反對稱或/且具有複數值的度規張量（一般假設都認為度規張量應當是對稱且組成是實數的），並且都嘗試為物質同樣建立相應的場論。微分幾何和場論 在1918年至1923年間提出了四個重要的統一場理論：外爾的規範場論、卡魯扎的第五維理論、蘭斯洛特·勞·懷特所基於的唯一性原理的理論以及愛丁頓發展的仿射幾何...
- 宇宙學常數
宇宙學常數是出於愛因斯坦對靜態宇宙的哲學信念。在哈伯提出膨脹宇宙的天文觀測結果後，愛因斯坦放棄宇宙學常數，認為是他“一生中最大的錯誤”。簡介 宇宙學常數（cosmological constant）或宇宙常數由阿爾伯特·愛因斯坦首先提出，目前常標為希臘字母“Λ”，與度規張量相乘後成為宇宙常數項Λg而添加在愛因斯坦方程式中，使...
- 洛倫茲群
此二次型可以矩陣形式表示，在物理學中被詮釋為閔可夫斯基時空中的度規張量：基本性質 洛倫茲群是龐加萊群的子群。龐加萊群是閔可夫斯基時空中所有等距同構（Isometry）的群。洛倫茲變換為所有保持原點固定的等距同構。因此，洛倫茲群為閔可夫斯基時空中等距同構群的迷向子群（isotropy subgroup）。因為這個緣由，洛倫茲...
- 有限變形理論與構造變形分析
和《中有限應變張量幾何解析》兩篇項目課題成果，用“主軸”理論建立了非均勻應變場的基本理論，提出兩種計算方法；深入研究如何將構造有體轉動和純變形分離開來的問題；對變形梯度的幾何結構進行了新的論種應變張量的內在規律及其幾何關係，提出一個定量計算有限應變的迅解法；首次提出採用度規張量描述一點的應變狀態及其...
- 數理物理基礎:物理需用線性高等數學導引
5.4.3全反對稱張量·贗張量 5.5贗Euclid張量 5.6廣義坐標變換下的張量 5.6.1廣義坐標變換 5.6.2反變矢量 5.6.3標量場 5.6.4協變矢量 5.6.5混變張量 5.7混變張量的代數運算 5.7.1張量的加法和減法 5.7.2張量的縮並 5.7.3張量的乘法 5.7.4對稱和反對稱張量 5.8度規張量 5.8.1度規...
