贗勢

概述

在贗勢近似中，將原子的核電子（即非價電子）以及原子核共同產生的一個複雜的勢置換成一個“有效勢”（贗勢）之後，薛丁格方程中的庫侖勢能項會變成一個有利於進行下一步計算的有效勢能項。所構造的贗勢通過替代原子中所有電子共同產生的勢，簡化了原子中心部分的態，從而可用包含較少節點的贗波函式來描述價電子。較少的節點意味著可以用較少的傅立葉級數項寫出波函式，這也使平面波基組的計算變得實用。通常的計算中只考慮那些有化學反應活性的價電子；核電子則被看作和原子核“凍結”在一起，形成了一個剛性的不可極化的“粒子核”。根據所在的化學環境，自洽地更新贗勢是一種修正上述“凍結的核心”的方法；但此做法較少見。

第一性原理的贗勢是通過原子參照態（atomic reference state）推導出來的。這要求贗電子價本徵態和全電子價本徵態（pseudo- and all-electron valence eigenstates）在某個臨界半徑{\displaystyle r_{c}}之外有相同的能量和振幅。

臨界半徑較大的贗勢被稱作“軟”贗勢，具有更快的收斂速度，同時也更難模擬出現實系統的特徵。

早期的贗勢基於對原子光譜的擬合，並沒有取得較大的成功。贗勢在如今能獲得廣泛套用，很大一部分應歸功於沃爾特·哈里森（Walter Harrison）在1958年對鋁的近自由電子的費米面，以及詹姆斯·C·菲利普斯於同年對矽和鍺的共價能隙的成功擬合。後來，菲利普斯及其同事將此工作推廣到其他的半導體中，並稱其為“半經驗贗勢”（semiempirical pseudopotential）。

範數守恆贗勢和超軟贗勢

在現代的平面波電子結構數值計算中，範數守恆（Norm-conserving）和超軟（Ultrasoft）贗勢是兩種最常用的贗勢。這兩種贗勢使基組可用較低的截斷頻率（即傅立葉展開項中的最高頻率）來描述電子的波函式，從而在有限的計算資源下達到一定的數值收斂。這些方法的一個變種是線性綴加平面波方法（Linear Augmented Plane Wave，LAPW），即在原子核周圍加上一些原子函式作為基組。