基本介紹
- 中文名：馳豫振盪
- 尖峰寬度：0.1～1μs
- 觀察儀器：示波器
- 組成：尖峰脈衝
簡介,特點,
簡介
馳豫振盪的產生機理可定性地解釋為當粒子反轉數△n達到並稍超過閾值時,開始產生雷射.受激輻射使粒子反轉數△n下降,當△n下降到閾值時,雷射脈衝達到峰值.△n小於閾值,增益小於損耗,所以光子數減少.但隨著光泵的增加,△n又重新增加,再次達到閾值時,又產生第二個尖峰脈衝.在整個光泵時間內,這種過程反覆產生,形成一群尖峰脈衝序列.增加光泵的輸入能量,則尖峰脈衝的個數增加,尖峰脈衝之間的時間間隔變小,雷射馳豫振盪的總寬度約為毫秒量級.
弛豫振蕩產生的物理過程，可以用圖2來描述。它示出了在弛豫振盪過程中粒子反轉數△n 和腔內光子數Φ的變化，每個尖峰可以分為四個階段 (在t1時刻之前，由於泵浦作用，粒子反轉數△n增長，但尚未到達閾值△n閾因而不能形成雷射振盪。)
第一階段(t1一t2)：雷射振盪剛開始時，△n= △n閾， Φ =0；由於光泵作用， △n繼續增加，與此同時，腔內光子數密度Φ也開始增加，由於Φ的增長而使△n減小的速率小於泵浦使△n 增加的速率，因此△n一直增加到最大值。
第二階段(t2一t3)：△n到達最大值後開始下降，但仍然大於△n閾，因此Φ繼續增長，而且增長非常迅速，達到最大值。
第三階段(t3一t4)：△n<△n閾，增益小於損耗，光子數密度Φ減少並急劇下降。
第四階段(t4一t5)：光子數減少到一定程度，泵浦又起主要作用，於是△n又開始回升，到t5時刻△n又達到閾值△n閾，於是又開始產生第二個尖峰脈衝。因為泵浦的抽運過程的持續時間要比每個尖峰脈衝寬度大得多，於是上述過程周而復始，產生一系列尖峰脈衝。泵浦功率越大,尖峰脈衝形成越快,因而尖峰的時間間隔越小
特點
1.峰值功率不高。只是在閾值附近（一般為幾十千瓦數量級）。
2.加大泵浦能量，只是增加尖峰個數，不能增加峰值功率。
