| 中文名稱 | 應力不變數 |
| 英文名稱 | stress invariant |
| 定 義 | 物體內任一點由應力分量所組成的不隨坐標變換而改變的量。 |
| 套用學科 | 水利科技（一級學科），工程力學、工程結構、建築材料（二級學科），工程力學（水利）（三級學科） |
| 中文名稱 | 應力不變數 |
| 英文名稱 | stress invariant |
| 定 義 | 物體內任一點由應力分量所組成的不隨坐標變換而改變的量。 |
| 套用學科 | 水利科技（一級學科），工程力學、工程結構、建築材料（二級學科），工程力學（水利）（三級學科） |
中文名稱 應力不變數 英文名稱 stress invariant 定義 物體內任一點由應力分量所組成的不隨坐標變換而改變的量。 套用學科 水利科技(一級學科),工程力學、工程...
應力應力張量不變數 在求解主應力的過程中會得到以主應力為未知數的三次方程,叫做狀態方程 [2] 。狀態方程的三個係數唯一由主應力確定,而一點的主應力是唯一的...
應力偏張量是塑性變形時物體內一點的應力張量的分量隨坐標變化而改變,但其應力張量不變數卻是固定不變的,因此應力張量不變數可以反映物體變形狀態的實質。又稱偏...
一點應力狀態的表示可採用六個獨立的應力分量.也可以用三個主應力的大小及其相應的三個主方向,還可以用應力張量的三個不變數及應力主方向。如同在三維空間內x,y...
在一定的變形條件下,當受力物體內一點的應力偏張力的第二不變數 J2' 達到某一定值時,該點就開始進入塑性狀態。即用主應力表示為...
八面體正應力:σ0=1/3(σx+σy+σz)。用主應力表示時八面體正應力為:σ0=1/3(σ1+σ2+σ3)。由此可見,八面體正應力等於應力張量第一不變數的三分...
2.5應力 2.6應力不變數與應力橢球 2.7應力張量分解 2.8彈性變形本構關係 2.9塑性變形屈服準則 2.10塑性變形本構關係 2.11粘性流動 2.12粘彈性流變的本構關係 ...
由於馮·米塞斯準則與第一應力張量不變數無關,沒有考慮多數岩石的屈服應力隨著平均正應力的增加而增大的實驗結果。馮·米塞斯準則考慮了中間主應力的影響,並廣泛套用...
這是因為位於屈服面之外的應力狀態在速率無關塑性方面是不允許的,儘管不是在某些粘塑性模型中。 [1] 屈服面通常用三維主應力空間 ,由應力不變數 跨越的二維或...
2.3.2應力不變數、主應力、最大剪應力的求解 2.3.3應力狀態的判別 2.3.4應力莫爾圓的繪製 習題 第3章幾何理論及其解析套用 3.1基本理論概述 3.1.1彈塑性變...
所用的應力空間變換關係為式中: 為變換應力張量;I1為第一應力不變數;Sij為偏差應力張量;p為平均應力;δij為單位張量;K可以寫成K=I1I2/I3,其中I1、I2和...
1.1 應力與應變分析 1.1.1 物體內任意一點的應力狀態 1.1.2 應力不變數 1.1.3 主應力求解 1.1.4 八面體正應力和剪應力 1.1.5 應變張量及其分解 ...
1.1應力分析 1.I.I應力張量 1.i.2剪應力互等定理與平衡方程 1.i.3主應力和應力不變數 1.2應變分析 1.2.1應變張量 1.2.2主應變和應變不變數...
2.3.1 小變形條件下的應力與應力張量2.3.2 有限變形條件下的應力張量2.3.3 主應力與應力不變數2.3.4 應力與應變的匹配2.3.5 動力學基本定理...
第5章應力張量應變張量與應力 應變關係5.1應力分量的坐標變換應力張量5.2主應力應力張量不變數5.3最大剪應力5.4笛卡兒張量基礎5.5相對位移張量與轉動張量物體內...
2.3.1應力與應力張量 2.3.2有限變形條件下的應力張量 2.3.3主應力與應力不變數 2.3.4應力和應變的匹配 第3章動力學基本定理 3.1動量定理 3.2...
第2章 應力分析與平衡方程2.1 一點的應力狀態、應力張量2.1.1 內力和應力及應力張量2.1.2 斜面上的應力2.2 主應力與主剪應力、應力張量不變數...
1.2.3主應變與應變不變數 1.2.4應變偏量及其不變數 1.3岩石的本構關係 1.3.1單軸應力條件下岩石的應力應變關係及其特點 1.3.2岩石變形特性的表示指...