基本介紹
- 中文名：科里奧利力（哥里奧利力 ）
- 外文名：Coriolis force
簡介,物理定義,數學推導,影響意義,在地球科學領域,傅科擺,信風與季風,熱帶氣旋,力的套用,質量流量計,陀螺儀,力加速度,
簡介
旋轉體系中質點的直線運動科里奧利力是以牛頓力學為基礎的。1835年，法國氣象學家科里奧利提出，為了描述旋轉體系的運動，需要在運動方程中引入一個假想的力，這就是科里奧利力。引入科里奧利力之後，人們可以像處理慣性系中的運動方程一樣簡單地處理旋轉體系中的運動方程，大大簡化了旋系的處理方式。由於人類生活的地球本身就是一個巨大的旋轉體系，因而科里奧利力很快在流體運動領域取得了成功的套用。
物理定義
在旋轉體系中進行直線運動的質點，由於慣性，有沿著原有運動方向繼續運動的趨勢，但是由於體系本身是旋轉的，在經歷了一段時間的運動之後，體系中質點的位置會有所變化，而它原有的運動趨勢的方向，如果以旋轉體系的視角去觀察，就會發生一定程度的偏離。
科里奧利根據牛頓力學的理論，以旋轉體系為參照系，這種質點的直線運動偏離原有方向的傾向被歸結為一個外加力的作用，這就是科里奧利力。從物理學的角度考慮，科里奧利力與離心力一樣，都不是在慣性系中真實存在的力，而是慣性作用在非慣性系內的體現，同時也是在慣性參考系中引入的慣性力，方便計算。
科里奧利力的計算公式如下:
F= -2mω×v'
式中F為科里奧利力；m為質點的質量；v'為相對於轉動參考系質點的運動速度（矢量）；ω為旋轉體系的角速度（矢量）；×表示兩個向量的外積符號（ω×v'：大小等於ω的大小乘以v的大小再乘以兩矢量夾角的正弦值,方向滿足右手螺旋定則）。
數學推導
科里奧利力實際上是不存在的，是由於人處在轉動系中時所認為的勻速直線運動與慣性系中的勻速直線運動不同所致。對於轉動系中的人來說，勻速直線運動是指物體相對於轉盤的速度不變的運動。而對於在慣性系中的人來說，勻速直線運動是指相對地面速度不變的運動。於是可以通過按照兩個參考系的勻速直線運動的標準分別計算極短時間dt內的位移，然後再在轉動系中分析這兩個位移的差異，進而求出科里奧利力。
由於百科這裡對公式的支持不佳，詳細的推導過程和圖文解釋請見參考資料。
影響意義
在地球科學領域
圖解地轉偏向力由於自轉的存在，地球並非一個慣性系，而是一個轉動參照系，因而地面上質點的運動會受到科里奧利力的影響。地球科學領域中的地轉偏向力就是科里奧利力在沿地球表面方向的一個分力。地轉偏向力有助於解釋一些地理現象，如河道的一邊往往比另一邊沖刷得更厲害（地轉偏向力）。
傅科擺
傅科擺信風與季風
地球表面不同緯度的地區接受陽光照射的量不同，從而影響大氣的流動，在地球表面延緯度方向形成了一系列氣壓帶，如所謂“極地高氣壓帶”、“副極地低氣壓帶”、“副熱帶高氣壓帶”等。在這些氣壓帶壓力差的驅動下，空氣會沿著經度方向發生移動，而這種沿經度方向的移動可以看作質點在旋轉體系中的直線運動，會受到科里奧利力的影響發生偏轉。由科里奧利力的計算公式不難看出，在北半球大氣流動會向右偏轉，南半球大氣流動會向左偏轉，在科里奧利力、大氣壓差和地表摩擦力的共同作用下，原本正南北向的大氣流動變成東北－西南或東南－西北向的大氣流動。
信風
信風隨著季節的變化，地球表面延緯度方向的氣壓帶會發生南北漂移，於是在一些地方的風向就會發生季節性的變化，即所謂季風。當然，這也必須牽涉到海陸比熱差異所導致氣壓的不同。
科里奧利力使得季風的方向發生一定偏移，產生東西向的移動因素，而歷史上人類依靠風力推動的航海，很大程度上集中於延緯度方向，季風的存在為人類的航海創造了極大的便利，因而也被稱為貿易風。
熱帶氣旋
熱帶氣旋(北太平洋上出現的稱為颱風)的形成受到科里奧利力的影響。驅動熱帶氣旋運動的原動力一個低氣壓中心與周圍大氣的壓力差，周圍大氣中的空氣在壓力差的驅動下向低氣壓中心定向移動，這種移動受到科里奧利力的影響而發生偏轉，從而形成旋轉的氣流，這種旋轉在北半球沿著逆時針方向而在南半球沿著順時針方向，由於旋轉的作用，低氣壓中心得以長時間保持。
熱帶氣旋
熱帶氣旋有關水槽之類的下水方向：例如馬桶的下水方向確實受到科氏力的影響，但這種影響是微不足道的。馬桶的下水方向更多地取決於馬桶水槽的形狀。其它類型的水槽亦如此。
5 對分子光譜的影響科里奧利力會對分子的振動轉動光譜產生影響。分子的振動可以看作質點的直線運動，分子整體的轉動會對振動產生影響，從而使得原本相互獨立的振動和轉動之間產生耦合，另外由於科里奧利力的存在，原本相互獨立的振動模之間也會發生能量的溝通，這種能量的溝通會對分子的紅外光譜和拉曼光譜行為產生影響。
力的套用
人們利用科里奧利力的原理設計了一些儀器進行測量和運動控制。
質量流量計
質量流量計讓被測量的流體通過一個轉動或者振動中的測量管，流體在管道中的流動相當於直線運動，測量管的轉動或振動會產生一個角速度，由於轉動或振動是受到外加電磁場驅動的，有著固定的頻率，因而流體在管道中受到的科里奧利力僅與其質量和運動速度有關，而質量和運動速度即流速的乘積就是需要測量的質量流量，因而通過測量流體在管道中受到的科里奧利力，便可以測量其質量流量。
氣體質量流量計
氣體質量流量計套用相同原理的還有粉體定量給料秤，在這裡可以將粉體近似地看作流體處理。
陀螺儀
旋轉中的陀螺儀會對各種形式的直線運動產生反映，通過記錄陀螺儀部件受到的科里奧利力可以進行運動的測量與控制。*§2.7科里奧利加速度
陀螺儀實驗
陀螺儀實驗力加速度
兩個參考系可以是相互旋轉的，例如高速離心機開動時試管參考系和桌面參考系就是相對旋轉的.試管中的顆粒沿試管作直線運動，而相對於桌面卻是螺線運動，因此我們也需要旋轉坐標系之間的變換。
考慮相對桌面S作轉動的圓盤S′.如圖2－17所示.設轉動角速度ω為常矢量，指向垂直於盤面的z軸正方向，轉動軸位於圓盤中心O′，桌面原點O與之重合.假定矢量A固定在S′上.注意到速度表示（2.2.10）式，dt時間內A的增量是
科里奧利力
科里奧利力dA=A（t+ dt）－ A（t）=（ω×A）dt
如果矢量同時相對於S′有一個增量dA′，則相對於S的增量將是
dA=（ω×A）dt+dA′於是我們有一般關係式：
或者寫作符號等式：
顯然，將位置矢量代入上式可得到速度的變換關係：
式中帶撇的導數僅表示是在S′系中進行而已，而並不表示時間上有什麼不同.這對於其它矢量也適用.比如，任意矢量可以用兩個起自原點的矢量來代替.以上做法完全可以推廣到3維情形.符號等式（2.7.2）是線性的（滿足分配律）.對於速度矢量，我們有
可見在S系中的觀察者看來，加速度由3部分組成.第一項是S′系中的
加速度.當質點在S′系中靜止時，第三項的意義就可以明顯看出：
ω×（ω×r）=-（ω·ω）ρ （2.7.5）
即向心加速度.第二項稱為科里奧利加速度（Coriolis acceleration），這一項只有當質點在S′系中運動時才有非零的值.*（2.7.4）式與平面極坐標中的加速度表示式（§1.5）是否一致？如果角速度不是常矢量，（2.7.3）式和（2.7.4）式是否正確？如不正確，應該怎樣修改？
下面我們討論地球轉動的影響.自轉著的地球取作S′系，一個“不轉的”地球（平動框架）為S系.在地球參考系中，質點受到的重力加速度為
g=g0-2ω×v′-ω×（ω×r） （2.7.6）
我們知道
g0≈9.8m/s2
ω= 7.292 ×10-5rad/s
相比之下，慣性離心（centrifugal）項就小得多，
|ω×（ω×r）|≤ω2R≈3.39×10-2m/s2<<g0
這樣將它合併到有效重力加速度中去，（2.7.6）式就可以寫成
mg=mgeff- 2mω×v′ （2.7.7）
最後一項即為運動物體上的科里奧利“力”.需要注意的是，這一項完全是由坐標系變換而來的，或者說是由於旋轉坐標系中的觀察者的看法與平動坐標系中的不一樣而產生的.通常我們可以說，科里奧利‘力’是運動學效應.*科里奧利力與緯度有關嗎？南半球和北半球情況有區別嗎？
根據（2.7.7）式可以對落體的偏向作出判斷.粗略地說，落體的速度（零級近似）在-r方向.對於北半球，可以判定速度將偏向東方，也就是在-2mω× v′～ ωk ×er= ωej方向.所謂落體偏東就是指的這件事.如果從（2.7.6）式考慮，結果會如何呢？
*討論：上拋物體會落在拋出點嗎？
地表的運動也一樣受到科里奧利力的影響.從圖2－18可以看出旋轉導致運動偏向前進的右手方向.我們可以將速度分解以求得定量的結果：
-2ω×（vθeθ+vjej）=2ω（vθeθ×k+vjej×k）
=2ω（－vθcosθej+vjeρ）
=2ωcosθ（－vθej+vjeθ）
+2ωvjsinθer
式中徑向項由於g項的存在可以忽略.前兩項精確地顯示了加速度指向運動方向的右手邊.有關科里奧利力的典型例子有大氣中的氣旋（whirling）.在天氣預報節目中，你也許見到過衛星雲圖中逆時針的氣旋.在南半球這種氣旋是順時針的.傅科（Foucault， 1819-1868）擺是展示地球旋轉的極好例子.1850年，傅科在巴黎的萬神殿（Pantheon）用了一個擺長為67m的擺，擺平面的偏轉明確地告訴人們地球是在旋轉著的.
科里奧利力演示圖
科里奧利力演示圖科里奧利力在微觀現象中也有所表現.例如，它使得轉動分子的振動變得複雜了，使得分子的轉動和振動能譜之間相互影響。
