又叫陰極熾點，電弧放電時，負電極表面上集中發射電子的光亮極小區域。該區域的電流密度、溫度，發光強度均遠高於其他區域。
當陰極材料熔點、沸點較低，而且導熱性很強時，即使陰極溫度達到材料的沸點開始蒸發，此溫度也不足以通過熱發射產生足夠數量的電子，陰極將進一步自動縮小其導電面積，直到在陰極導電面積前面形成密度很大的正離子空間電荷，形成很大的陰極壓降值，足以產生強的電場發射，以補足熱發射的不足，向弧柱提供足夠的電子流維持電弧燃燒。此時陰極將形成面積更小、電流密度更大的斑點（該斑點的電流密度達106～108A/cm2）來導通電流，這種導電斑點稱為陰極斑點。在用高熔點材料（W、C等）作陰極時，在小電流情況下，也可能產生上述的陰極斑點。當用低熔點材料（A1、Cu、Fe等）作陰極時，無論電流大小都可能產生陰極斑點。此時，陰極表面將由許多分離的陰極斑點組成斑點區，這些斑點在斑點區以很高速度跳動（其速度可達104～105cm/s）。形成新的陰極斑點應具有如下條件，首先該點應具有發射電子的條件（主要是場發射和熱發射），其次是電弧通過該點弧柱能量消耗較小，也就是IELC較小。 |
從陰極斑點的大電流真空電弧均勻分布時的縱向磁場進行分析,得到真空電弧在電極表面上均勻分布,即形態為與電極同直徑的直圓柱時的縱向磁場與半徑的關係為Bzopt=qr2+c(q與c為係數)。並由此提出了臨界半徑的概念,臨界半徑R0c是當縱向磁場沿徑向均勻分布時電弧也均勻分布的電極半徑。電極半徑超過R0c時縱向磁場沿徑向分布遞減可使電弧均勻分布,電極半徑小於臨界半徑時縱向磁場沿徑向遞增可使電弧均勻分布。此結果可以為真空滅弧室小型化提供思路和理論依據。 |
