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正文
一種先收縮後擴張、用以產生超聲速氣流的管道，形狀如圖上部所示，管的橫截面為圓形或矩形。1883年，瑞典工程師C．G．P．de拉瓦爾在他發明的汽輪機中，首先使用這種管道，因而得名。拉瓦爾管廣泛使用於超聲速風洞(見風洞)、噴氣發動機、汽輪機、火箭推進器等需用超聲速氣流的設備中。
拉瓦爾管的原理可用一維定常等熵流動理論來解釋。該理論證明：亞聲速氣流在收縮管中加速。在擴張管中減速；超聲速氣流則相反，在收縮管中減速，在擴張管中加速。拉瓦爾管在正常工作狀態下，亞聲速氣流在收縮段加速，至喉道(即管中橫截面最小處)達到聲速，進入擴張段成為超聲速流，然後繼續加速，直到管出口為止。
拉瓦爾管的工作狀態由工作壓強比(簡稱壓強比)λ決定。壓強比等於拉瓦爾管入口壓強P0(又稱前室壓強)和出口外壓強(又稱反壓)p0之比。隨著壓強比從小到大的變化，拉瓦爾管內的流動狀態也發生變化。拉瓦爾管的工作狀態在理論上可分為下述六種(沿管軸x方向氣
體壓強的分布見圖下部，pe1、pe2、pe3為由實驗確定的不同數值的反壓)：①當壓強比λ<p0/pe3時，整個拉瓦爾管內為亞聲速流，壓強分布曲線為A′A。②當壓強比λ=p0/pe1時，喉道截面處流動選到聲速，其餘各截面皆為亞聲速，壓強分布曲線為A′B′B。③當壓強比為p0/pe1<λ<p0/pe2時，喉道下游有一段超聲速區，末端有激波，壓強分布曲線為A′B′CDE。反壓降低，激波後移。④當壓強比為p0/pe2≤λ<p0/pe3時，擴張段內全部為超聲速流，管口有激波。管內壓強分布曲線為A′B′CF，壓強py低於反壓，在出口處激波使氣流壓強增高到等於反壓，整個壓強變化曲線為A′B′CFH(若λ=p0/pe2，管內壓強變化曲線為A′B′CFG)。這種工作狀態通常稱為過膨脹工作狀態。⑤λ=p0/pe3稱為設計壓強比，滿足設計壓強比時，拉瓦爾管擴張段內為超聲速流。管內壓強分布局狀態④一樣，出口處氣流壓強恰好等於反壓。無激波也無膨脹波。這種工作狀態稱為設計工作狀態。⑥當壓強比λ>p0/pe3時，管內流動和壓強分布都同設計工作狀態一樣，但出口處氣流壓強高於反壓，經膨脹波降到同反壓相等，這種工作狀態，通常稱為欠膨脹工作狀態。
拉瓦爾管的壁面形狀通常按二維等熵流動或軸對稱流理論計算。
參考書目
徐華舫著：《空氣動力學基礎》，下冊，國防工業出版社，北京，1980。
L．霍華斯著，徐華舫譯：《流體動力學的新發展(高速流)》．科學出版社，北京，1958。(L．Howwarth，Modern Developments in Fluid Dynamics，High Speed Flow，Clarendon Press，Oxford，1953)
