渦旋態:第一類超導體與第二類超導體的對比,渦旋態的由來,形成渦旋態的條件,

渦旋態

超導體在磁場中的穩定結構中，其體內有些區域是正常態的細棒(或平板)形式，每個正常區都被超導區所包圍，這種混合態即被稱之為渦旋態。在渦旋態當中，外磁場將均勻地穿透薄的正常區，而且磁場也將或多或少傳進周圍的超導材料當中。

基本介紹

中文名：渦旋態
外文名：Vortex state

第一類超導體與第二類超導體的對比,渦旋態的由來,形成渦旋態的條件,

第一類超導體與第二類超導體的對比

第一類和第二類超導體的超導電性機制沒有差別。在零磁場中，兩類超導體在超導態-正常態轉變點處具有相似的熱學性質。但邁斯納效應完全不同。

好的第一類超導體完全排除磁場，直到超導電性被突然破壞，然後磁場完全穿透。好的第二類超導體完全排除磁場，直到磁場達到某

。在

以上，磁場被部分排除，但樣品仍保持超導性。在更強的場

下，磁通完全穿透，同時超導電性消失（樣品的一個外表面層可能保持超導,直到達到某群更高的場

）。

第一類同第二類超導體間的一個重要差別是正常態傳導電子的平均自由程的差別。如果相干長度

比穿透深度

大，超導體將是第一類。大多數純金屬是第一類超導體，因為

。但是，如果平均自由程短，相干長度短，穿透深度大，則超導體將是第二類。

穿透深度與相干長度與正常態傳導電子的平均自由程的關係

通過適量地摻人一種合金元素，能夠把某某些金屬從第一類變為第二類。在鉛中加入2%（質量）的鋼，能使鉛從第一類變為第二類，雖然轉變溫度幾乎一點也不變。這種摻雜性的合金化對鉛的電子結構沒有本質影響，但在超導態下的磁性行為發生劇烈變化。

第二類超導體的理論是Ginzburg、Laudau、Abrikosov和Gorkov提出來的，後來Kunzler及其合作者觀測到Nb₃Sn線在接近100kG的磁場下能負載大的超導電流，這推動了強場超導磁體的商業化開發。

考慮一個超導區域與一個正常區域之間的界面，界面具有表面能，可以是正的或者是負的，而且隨外磁場的增強而減小。如果表面能總是正的，則超體是第一類；如果當磁場增加表面能變負，則是第二類超導體。表面能的正負對於轉變溫度沒有重要影響。

渦旋態的由來

當磁場被排出，塊體超導體的自由能增加，但是縱向（平行於膜的方向）的磁場能幾乎均勻地穿透很薄的膜，只有一部分磁通被排出。同時，隨著外磁場的增強，超導膜的能量僅緩慢地增加。這就使破壞超導電性所需的磁場強度大為提高。膜具有通常的能隙，並且將是無電阻的。薄膜不是第二類超導體,但關於膜的研究結果表明：在適當的條件下超導電性能夠在高磁場下存在。